Phần I và II đề cập đến lý thuyết về sự phát triển của tinh thể, phần III và IV tập trung vào hình dạng (ở quy mô nguyên tử) của bề mặt tinh thể trong trạng thái cân bằng với hơi. Trong phần I, chúng tôi tính toán tốc độ tiến triển của các bậc đơn phân tử (tức là các cạnh của các lớp đơn phân tử chưa hoàn thành của tinh thể) như một hàm của sự bão hòa vượt quá trong hơi và nồng độ trung bình của các điểm gập trong các bước. Chúng tôi chỉ ra rằng trong hầu hết các trường hợp phát triển từ hơi, tốc độ tiến triển của các bước đơn phân tử sẽ độc lập với hướng tinh thể học của chúng, do đó một bước đóng lại đang phát triển sẽ có hình tròn. Chúng tôi cũng tìm thấy tốc độ tiến triển cho các chuỗi bậc song song. Trong phần II, chúng tôi tìm thấy tốc độ tăng trưởng kết quả và độ dốc của các nón tăng trưởng hoặc kim tự tháp tăng trưởng khi sự tồn tại của các bước là do sự xuất hiện của những khuyết tật. Các trường hợp trong đó nhiều khuyết tật hoặc vài khuyết tật được tham gia đã được phân tích chi tiết; điều này cho thấy rằng chúng thường khác biệt không nhiều so với trường hợp có một khuyết tật đơn. Tốc độ tăng trưởng của một bề mặt chứa khuyết tật được chỉ ra là tỷ lệ với bình phương của sự bão hòa vượt quá cho các giá trị thấp và với lũy thừa đầu tiên cho các giá trị cao hơn của cái sau. Quan sát của Volmer & Schultze (1931) về tốc độ tăng trưởng của tinh thể i-ốt từ hơi có thể được giải thích theo cách này. Việc áp dụng cùng các ý tưởng để phát triển tinh thể từ dung dịch cũng được thảo luận ngắn gọn. Phần III xem xét cấu trúc cân bằng của các bước, đặc biệt là thống kê của các điểm gập trong các bước, phụ thuộc vào nhiệt độ, các tham số năng lượng liên kết và hướng tinh thể học. Hình dạng và kích thước của một hạt nhân hai chiều (tức là một 'đảo' của lớp đơn tinh thể mới trên một lớp đã hoàn thành) trong trạng thái cân bằng không ổn định với một sự bão hòa vượt quá đã cho ở một nhiệt độ nhất định được xác định, từ đó một năng lượng kích hoạt hiệu chỉnh cho việc hình thành hạt nhân hai chiều được đánh giá. Ở mức sự bão hòa vượt quá thấp vừa phải, giá trị này lớn đến mức một tinh thể sẽ không có tốc độ phát triển quan sát được. Đối với một mặt tinh thể chứa hai khuyết tật xoắn với hướng ngược nhau, nối với nhau bằng một bước, năng lượng kích hoạt vẫn lớn khi khoảng cách giữa chúng nhỏ hơn đường kính của hạt nhân quan trọng tương ứng; nhưng cho bất kỳ khoảng cách lớn hơn nào, nó là bằng 0. Phần IV xem xét 'hiện tượng hợp tác' của sự phụ thuộc nhiệt độ của cấu trúc bề mặt của một tinh thể hoàn hảo, không có bước ở nhiệt độ âm tuyệt đối. Chúng tôi chỉ ra rằng bề mặt như vậy giữ nguyên phẳng (ngoại trừ một số phân tử đã hấp phụ đơn lẻ và các vị trí bề mặt trống) cho đến khi đạt đến một nhiệt độ chuyển tiếp, tại đó độ gồ ghề của bề mặt tăng rất nhanh ('
nấu chảy bề mặt
'). Giả định rằng các phân tử trên bề mặt đều ở một trong hai cấp độ, kết quả của Onsager (1944) cho các loại ferromagnet hai chiều có thể được áp dụng với ít thay đổi. Nhiệt độ chuyển tiếp bằng với, hoặc cao hơn, điểm nóng chảy đối với các bề mặt tinh thể với sự tương tác của các nguyên tử láng giềng gần nhất theo cả hai hướng (ví dụ: các mặt (100) của tinh thể lập phương đơn giản hoặc các mặt (111) hoặc (100) của tinh thể lập phương có mặt tâm). Khi sự tương tác là loại láng giềng gần thứ hai theo một hướng (ví dụ: các mặt (110) của tinh thể s.c. hoặc f.c.c.), nhiệt độ chuyển tiếp sẽ thấp hơn và tương ứng với một sự nấu chảy bề mặt của các liên kết láng giềng gần thứ hai. Lỗi được đưa ra bởi giả định về việc hạn chế chỉ có hai cấp độ có sẵn được điều tra bằng một sự tổng quát hóa phương pháp Bethe (1935) cho một số lượng các cấp độ lớn hơn. Phương pháp này cho kết quả bất thường cho vấn đề hai cấp độ. Nhiệt độ chuyển tiếp được tính toán giảm đáng kể khi đi từ hai lên ba cấp độ, nhưng vẫn giữ nguyên gần như không đổi cho số lượng lớn hơn.
