Springer Science and Business Media LLC

A new method was employed to measure the change of lattice parameters of single crystal SrTiO3 as a function of temperature from 77 to 150 °K. A clear indication of a phase transition at 108 °K was observed. The line splitting below 108 °K is consistent with tetragonal symmetry, the axial ratioc/a of the crystal lattice being 1.0004 at 77 °K. When comparing our results with recently performed measurements of the rotating angleϕ of the TiO6 octahedra, good agreement is obtained by assuming an additional tetragonal deformationc/a′=1.0001 of the oxygen octahedra. There was no indication of a temperature hysteresis of the lattice parameters, formerly observed with x-rays.

Cấu trúc được quan sát trong phân bố vận tốc phản hồi của các nguyên tử kali bị tán xạ không đàn hồi từ các phân tử N2 và CO tại các góc CMS ϑ>π/2 và năng lượng va chạm 0.34≦E≦1.24 eV. Cấu trúc này chủ yếu được gây ra bởi sự kích thích quay. Các chuyển đổi quay riêng lẻ không được phân giải. Phân bố vận tốc phản hồi gần như liên tục mở rộng giữa các giới hạn rõ ràng, giới hạn trên tương ứng với tán xạ đàn hồi, giới hạn dưới đánh dấu một lượng năng lượng lớn nhất được chuyển vào sự quay của phân tử tại ϑ và E đã cho. Lượng chuyển tối đa này tăng theo góc và — với E≳0.64 eV — gần như tỷ lệ với E. Tại tất cả các ϑ và E, nó lớn hơn cho CO so với N2, đạt khoảng 0.42E cho N2 và 0.64E cho CO tại ϑ=150°. Tại hoặc rất gần với mỗi giới hạn của chúng, các phân bố xuất hiện các cực đại rõ ràng. Một cực đại trung gian thứ ba có mặt cho CO, nhưng vắng mặt cho N2. Hiện tượng tán xạ trong các thí nghiệm này bị chi phối bởi lõi đẩy của thế năng tương tác. Dựa trên thí nghiệm tán xạ cổ điển từ một lớp tiềm năng hình ellipsoid rắn, không quay ban đầu, các quan sát có thể được hiểu một cách định tính như sau: Sự phụ thuộc vận tốc phản hồi của tiết diện trung bình theo hướng tại góc quan sát cố định sẽ thể hiện các điểm kỳ dị cổ điển, có thể tích phân tại các lượng chuyển năng lượng quay cực trị. Nếu tâm đối xứng của lớp trùng với tâm khối của phân tử, sẽ có hai lượng chuyển cực trị như vậy, ΔE=0 và một lượng chuyển lớn nhất có thể tại góc đã chọn. Nếu các tâm không trùng khớp, điểm kỳ dị tại lượng chuyển lớn nhất sẽ chia thành hai, một tương ứng với “đòn bẩy” ngắn, một tương ứng với “đòn bẩy” dài của lớp. K + N2 là một ví dụ của trường hợp trung tâm, K + CO của trường hợp lệch tâm. Các mất mát năng lượng hữu hạn, tại đó các điểm kỳ dị xảy ra, là — tại mỗi góc — phụ thuộc mạnh vào độ dị hướng và độ lệch tâm của lớp.