Các hàm sóng không tương đối trong vật lý tương đối

Zeitschrift für Physik C Particles and Fields - Tập 10 - Trang 71-76 - 1981
A. Donnachie1, R. R. Horgan2, P. V. Landshoff2
1Department of Theoretical Physics, The University, Manchester, UK
2DAMTP, University of Cambridge, Cambridge, UK

Tóm tắt

Chúng tôi khảo sát tính hợp lệ của việc sử dụng các hàm sóng không tương đối cho các trạng thái liên kết yếu trong các tình huống tương đối. Điều này được chứng minh là chấp nhận được đối với các vấn đề tán xạ, nhưng không nhất thiết cho những vấn đề liên quan đến sự phân rã. Trong trường hợp sau, hàm sóng cần phải có những tính chất đặc biệt. Những tính chất này không xuất hiện với một hàm sóng giống như deutron nhưng xuất hiện với một hệ thống giống như positronium, với những đặc điểm quan trọng là positronium được liên kết bởi việc trao đổi khối lượng bằng không.

Từ khóa

#hàm sóng không tương đối #trạng thái liên kết #vật lý tương đối #tán xạ #phân rã #positronium #deutron.

Tài liệu tham khảo

Much of the material in this section is similar to what has previously been described by P.V. Landshoff, J.C. Polkinghorne: Phys. Rev.D18, 153 (1978) or I. Schmidt, R. Blankenbecler: Phys. Rev.D16, 1318 (1977) In more old-fashioned language, this result is equivalent to saying that atq 2=0 the form factor is dominated by its triangle singularity represented by Fig. 1: See R.J. Eden et al.:The analytic S-matrix, Sect. 2.3. Cambridge: Cambridge University Press 1966 The vertex functionV does have an anomalous threshold, but this is harmless (see [2]) For a recent review of such processes, with references to earlier work, see W. Celemaster: 1980 Madison Conference talk, preprint ANL-HEP-CP-80-60 Because of the zero mass of the photon, the branch points in Fig. 3 now coalesce with the poles giving a cut starting atk 22 =m 2 and a cut startingk 21 =m 2. Neark 22 =m 2 the cut can be parametrised by (k 22 −m 2)β−1 where β=αv 2 (see [6]). In the region of interest the velocity ν∼α and so the discontinuity across the cut is strongly peaked near the beginning and the dominant contribution comes from setting β=0 and approximating the cut by the original pole T.W.B. Kibble: Phys. Rev.173, 1527 (1968) G.P. Lepage, S.J. Brodsky: SLAC-PUB-2478 E.C. Poggio, H.J. Schnitzer: Phys. Rev.D20, 1175 (1979) C. Michael, F.P. Payne: Phys. Lett.91B, 441 (1980) T. Appelquist, M. Dine, I.J. Muzinich: Phys. Rev.D17, 2074 (1978) A. Martin: Phys. Lett.93B, 338 (1980) —: J. Dias de Deus: Phys. Lett.98B 301 (1981)