Nội dung được dịch bởi AI, chỉ mang tính chất tham khảo
Mô hình Monte Carlo mô phỏng trực tiếp cho các quá trình không đàn hồi năng lượng cao
Tóm tắt
Ba mô hình Monte Carlo được trình bày nhằm cung cấp mô tả về sự phân bố góc tâm khối, phân bố động lượng dọc và ngang, và phân bố khối lượng hiệu dụng cho các trạng thái cuối đa hạt được sản xuất trong các quá trình không đàn hồi năng lượng cao. Chúng được áp dụng cụ thể cho phản ứng pp → ppπ+π−, và kết quả được so sánh với dữ liệu thực nghiệm cho phản ứng này tại các động lượng proton trong phòng thí nghiệm lần lượt là 22 GeV/c và 10 GeV/c. Một trong các mô hình I liên quan đến sự phân rã ảo của mục tiêu (đạn) thành pπ+π− với mục tiêu (đạn) chỉ tham gia ở mức độ mà động lượng dọc của nó được giảm đủ để cho phép pπ+π− liên kết với mục tiêu (đạn) có thể được giải phóng trong trạng thái cuối với sự bảo toàn năng lượng và động lượng tổng thể. Một mô hình thứ hai II có mục tiêu (đạn) phân rã thành pπ+ và mục tiêu (đạn) phân rã thành pπ−. Cả mô hình I và II đều bao gồm các hệ thống trao đổi bổ sung để cung cấp sự truyền động lượng ngang từ hệ thống mục tiêu đến hệ thống đạn. Mô hình cuối cùng III dựa trên sự phân rã ảo của cả mục tiêu và đạn thành một proton và một hệ thống khác (khối lượng được xem là bằng không). Hai hệ thống này kết hợp và phân rã thành π+ và π−. Điều này cho thấy rằng một sự kết hợp cụ thể của I và III cung cấp mô tả định tính tốt về dữ liệu ppπ+π− tại cả hai động lượng 10 GeV/c và 22 GeV/c.
Từ khóa
#Mô hình Monte Carlo #quá trình không đàn hồi #phân bố góc tâm khối #phân bố động lượng #phản ứng pp → ppπ+π−Tài liệu tham khảo
J. M. Hammersley andD. C. Handscomb:Monte Carlo Methods (London, 1964).
R. A. Jespersen, Y. W. Kang, W. J. Kernan, R. A. Leacock, J. I. Rhode, T. L. Schalk andL. S. Schroeder:Phys. Rev. Lett.,21, 1368 (1968).
J. I. Rhode, R. A. Leacock, W. J. Kernan, R. A. Jespersen andT. L. Schalk:Phys. Rev.,187, 1844 (1969).
E. M. Friedländer:Nuovo Cimento,41 A, 417 (1966). This author uses the linear Boltzmann form (equation (1) in the present paper) to describe the transverse-momentum distribution of secondaries in high-energy collisions whereas we use it here to represent the distribution in variablesp, cos ϑ and ω in the target or projectile rest frame.
S. P. Almeida, J. G. Rushbrooke, J. H. Scharenguivel, M. Behrens, V. Blobel, I. Borecka, H. C. Dehme, J. Diaz, G. Knies, A. Schmitt, K. Störmer andW. P. Swanson: DESY preprint, DESY 68/17, May 1968.